Исследование движения механической системы с использованием общих теорем и принципов динамики

Скачать материал


МИНИСТЕРСТВО СЕЛЬСКОГО ХОЗЯЙСТВА РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНСТВО ПО РЫБОЛОВСТВУ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ПРОФЕССИОНАЛЬНОГО ОБРАЗОВАНИЯ

«МУРМАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ»




КафедраТМ






Курсовая работа



По дисциплине: «Теоретическая механика»


«Исследование движения механической системы с использованием общих теорем и принципов динамики»



А-261(2)









Выполнил Проверил

Студент: Ларионов Д.С. Преподаватель: Каиров Т.В.

Дата: ____________ Дата: _____________

Подпись: _________ Подпись: __________

Оценка: ___________





Мурманск

2008

Изм.

Лист

докум.

Подпись

Дата

Лист


А-261(2)


Разраб.

Ларионов Д.С.

К

Провер.

Каиров Т.В.

Реценз.


Н. Контр.


Утверд.



«Исследование движения механической системы с использованием общих теорем и принципов динамики»


Лит.

Листов


МГТУ, кафедра ТМ


Содержание


  1. Исследование движения механической системы с использованием общего уравнения динамики …………………………………………2

  2. Исследование движения механической системы с использованием общего уравнения динамики в обобщенных координатах (уравнение Лагранжа второго рода)………………………………………………..7

  3. Список использованной литературы…………………………………10
























  1. Исследование движения механической системы с использованием общего уравнения динамики

Изм.

Лист

докум.

Подпись

Дата

Лист


А-261(2)


Исходные данные


Д3


т1,

кг

т2,

кг

т3,

кг

R1,

м

R2,

м

r2,

м

,

м

Р,

Н

М,

Мс,

250

150

400

0,4

0,3

0,15

0,2

15000

6000

500



























Изм.

Лист

докум.

Подпись

Дата

Лист


А-261(2)

Применим в ходе анализа движения механизма общее уравнение динамики.


1.1 Зададим направления ускорений (, , ) звеньев механизма. Предположим, что направления этих ускорений совпадают с положительным направлением координат , , , определяющих положение этих звеньев. Приложим к телам системы силовые факторы инерции. Силы инерции звеньев 1 и 2, вращающихся вокруг осей и , соответственно приводятся к моментам сил инерции и направленным противоположно соответствующим ускорениями , величины которых равны:

Сила инерции груза 3, движущегося поступательно с ускорением , направлена противоположно ускорению и численно равна

Учитывая, что взаимосвязь между ускорениями :

выражения (1.1) и (1.2) примут вид:

1.2 Зададим механической системе возможное перемещение (, , ) в направлении положительного отсчета соответствующих координат и составим общее уравнение динамики для этой системы, приравняв к нулю сумму элементарных работ всех внешних (заданных) сил и сил инерции материальных точек системы на этом возможном перемещении:

В нашем случае на механическую систему действуют силы тяжести , , , вращающий момент, момент сопротивления вращению, силы реакции в опорах , , , , и силы инерции , , . Поскольку на систему наложены идеальные связи (шарниры без трения и Изм.

Лист

докум.

Подпись

Дата

Лист


А-261(2)

гибкая нерастяжимая нить, а также существует внутренняя связь между звеньями 1 и 2, которую можно представить либо как зубчатое зацепление без трения, либо как фрикционное зацепление без проскальзывания), то по определению элементарная работа сил реакций идеальной связи равна нулю и не входит в (1.4). Заметим сразу же, что равны нулю и не входят в (1.4) элементарные работы сил, , , , , , так как эти силы приложены к неподвижным точкам. Знак каждой работы устанавливается по общему правилу: если направление силового фактора (силы или момента) совпадает с направлением соответствующего ему перемещения (линейного или углового), то работа считается положительной, в противном случае работа силового фактора отрицательна.

Итак, общее уравнение динамики для нашей механической системы имеет вид:

Приведем зависимости между координатами звеньев:

Так как на механическую систему наложены стационарные и голономные связи, то записать зависимости между возможными перемещениями звеньев можно аналогично (1.5):

С учетом (1.6) выражение (1.5) примет вид:

После сокращения на имеем

Изм.

Лист

докум.

Подпись

Дата

Лист


А-261(2)

Подставив в (1.7) вместо , , их выражения из (1.3), получим

откуда

Подставив в (1.8) исходные данные, находим

Определив угловое ускорение звена 2, найдем закон его движения:

Проинтегрируем это равенство, учитывая, что для начала движения 20 = 0 и 20 = 0:

Откуда .

Учитывая, что и выполнив аналогичные преобразования, получим

Изм.

Лист

докум.

Подпись

Дата

Лист


А-261(2)

1.3. Исследовательская часть

Для определения натяжения нити, на которой подвешен груз 3, и окружного усилия в точке касания звеньев 1 и 2 составим общее уравнение динамики для звена 1 и отдельно для груза 3. При этом искомые усилия становятся внешними силами по отношению к этим телам. Для звена 2 общее уравнение динамики примет вид

Откуда

Для груза 3 общее уравнение динамики примет вид

откуда, учитывая, что , имеем














2. Исследование движения механической системы с использованием общего уравнения динамики в обобщенных координатах (уравнение Лагранжа второго рода)

Исходные данные

Д4

кг

кг

кг

кг

м

м

м

м

f

S,

м

3000

2000

400

300

0,5

0,3

0,4

0,2

60

0,11

6
























Изм.

Лист

докум.

Подпись

Дата

Лист


А-261(2)


Изм.

Лист

докум.

Подпись

Дата

Лист


А-261(2)

Рассмотрим движение неизменяемой системы с идеальными связями, движущимися под воздействием внешних сил:

  • тяжести

  • трения скольжения

Реакции идеальных связей не учитываем, так как их элементарная работа равна 0.

Применим для анализа движения рассматриваемой механической системы на заданном перемещении S уравнение Лагранжа второго рода:

(2.1)

Где –Т- кинетическая энергия системы за время движения;

q- обобщенная координата системы (q=x);

- обобщенная скорость системы (==);


-обобщенная сила системы, соответствующая обобщенной координате. С учетом принятых обозначений (2.1) примет вид:

(2.2)

Кинетическая энергия механической системы была найдена в РГЗ №1:

(2.3)


Найдем сумму элементарных работ всех действующих на систему внешних сил бесконечно малом перемещении тела А



Сумму элементарных работ всех внешних сил найдем по формуле:

(2.4)

По определению, обобщенная сила, соответствующая обобщенной координате х, равна:

(2.5)



Вычислим производные уравнения (2.2):


(2.6)


Подставляя (2.5) и (2.6) в (2.2) имеем:




Определим скорость тела А:


Умножив последнее равенство на , получим:

Изм.

Лист

докум.

Подпись

Дата

Лист


А-261(2)

Выше было указано, что


, поэтому:

Проинтегрировав данное равенство и учитывая, что x=S, получим:


откуда :






Список использованной литературы:


Изм.

Лист

докум.

Подпись

Дата

Лист


А-261(2)


  1. Айзерман Т. Б. и др. Руководство к решению задач по теоретической механике. – М.: Высш. шк., 1985. – 367 с.

  2. Бать И. и др. Теоретическая механика в примерах и задачах. – М.: Высш. шк., 1990. – 631 с.

  3. Тарг С.М. Краткий курс теоретической механики : Учеб. Для втузов. – 10-е изд., перераб. и доп. – М.: Высш. шк., 1986. – 416 с.



Нравится материал? Поддержи автора!

Ещё документы из категории физика:

X Код для использования на сайте:
Ширина блока px

Скопируйте этот код и вставьте себе на сайт

X

Чтобы скачать документ, порекомендуйте, пожалуйста, его своим друзьям в любой соц. сети.

После чего кнопка «СКАЧАТЬ» станет доступной!

Кнопочки находятся чуть ниже. Спасибо!

Кнопки:

Скачать документ